Gravidade Liouville^[1][2] é um modelo de gravidade em uma dimensão temporal e uma espacial com um dilaton.^[3] Tem o acoplamento específico da forma

${\displaystyle S={\frac {1}{4\pi }}\int d^{2}x{\sqrt {-g}}\left[\left(b+b^{-1}\right)\Phi R+\left(\nabla \Phi \right)^{2}+4\pi \mu e^{2b\Phi }\right],}$ onde Φ é o campo dilaton.

x

ΤGFE [TRANSIÇÕES DE FASES ESPECÍFICAS GRACELI]

X

ΤG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......  =
x

sistema de dez dimensões de Graceli.

x

sistema de transições de estados, e estados  de Graceli, 

x

T l    T l     E l       Fl         dfG l   

N l    El                 tf l

P l    Ml                 tfefel 

Ta l   Rl

         Ll

         D

Ele não deve ser confundido com o modelo de CGHS^[4] ou gravidade de Jackiw-Teitelboim.^[5] Depois de tomar anomalias conformes quânticas^[6] [7] em conta, acabamos por ter uma teoria de campo conforme.^[8] Este modelo é utilizado no estudo da teoria não crítica das cordas.^[9][10]

x

ΤGFE [TRANSIÇÕES DE FASES ESPECÍFICAS GRACELI]

X

ΤG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......  =
x

sistema de dez dimensões de Graceli.

x

sistema de transições de estados, e estados  de Graceli, 

x

T l    T l     E l       Fl         dfG l   

N l    El                 tf l

P l    Ml                 tfefel 

Ta l   Rl

         Ll

         D